在对流层中气象条件随海拔高度的变化规律： 关于密度、虚温、气压随高度变化的标准分布，只要将高度代入各自的分
布公式中得：
1。206 (10。000021904 y)4。4 （2。1。1）
288。9 0。006328y （2。1。2）
p (12。1904 105 y)5。4 pon （2。1。3）
g 9。806 (12 h / 6371000) （2。1。4）
关于声速随高度变化的分布，本文中用的公式为：
c 20。046 （2。1。5）
特别指出，本文中的研究是在无风的假设下进行的。
2。2 作用在弹丸上的力与力矩
2。2。1阻力 Rx
计算总的阻力一般我们从两方面来考虑，一方面与升力是无关的，我们称
为零升阻力，其阻力系数通常以 cx0W 表示，另一方面与升力有着密切的关系， 称为诱导阻力[18]，其阻力系数通常以 cxiW 表示，即阻力系数为
cx0 cxoW cxiW （2。2。1）文献综述
零升阻力又可以分为两个部分，即摩擦阻力和压差阻力。在弹丸低速运动 时，弹丸攻角不大的情况下，摩擦阻力是占主要因素的，但是随着攻角的增大， 压差阻力渐渐的成为零升阻力中的主要部分。而我们研究的超音速的运动中， 零升阻力一方面是由于空气的粘性引起的摩擦阻力和压差阻力，这部分中摩擦 阻力是占据主要的，另一部分则是因为介质的可压缩性产生的。
诱导阻力在小攻角时数值不是很大，随着攻角的增加，他的值也会随之增 加，逐渐变为主要的部分，但是我们研究的轻武器，一般攻角不会很大，所以 诱导阻力不会有很大的变化。
2。2。2升力 Ry
在轻武器中，弹丸的弹身一般情况下是轴对称的，在考虑攻角存在的情况 下，流过弹丸的气体一般分为两部分，其一为平行于弹丸轴线的，即V cos； 另外一部分为V sin。
Ry cy' qs （2。2。2）
其中 cy' 是升力系数导数
2。2。3 静力矩 Mz
当弹丸以某一攻角在空中飞行时，弹丸的压力中心与弹丸的质心不在同一 个点上，压心与质心之间存在一段距离，，而此时空气动力在攻角面上有其两
个分量 Rx 和 Ry ，这两个力对质心产生的力矩称为静力矩。
2。2。4 极阻尼力矩 MXZ
在大气中，弹丸运动的过程中是有其自旋速度的，由于空气的粘性，弹丸 的旋转会带动弹丸周围空气的运动，这样的运动会消耗弹丸的动能，使得弹丸 自身的旋转速度下降，这样的力矩我们称它为极阻尼力矩，一般的表达式有：来:自[优.尔]论,文-网www.youerw.com +QQ752018766-
为极阻尼力矩系数导数
2。2。5 马格努斯力矩 My
在轻武器的研究中，在弹丸上作用的马格努斯力一般情况下是非常小的。 虽然马格努斯力的数值非常小，但是马格努斯力矩却对我们研究弹丸特性非常 重要。 轻武器枪弹在平原与高原环境下的弹道特性分析(4):http://www.youerw.com/jixie/lunwen_94374.html